2013高中物理竞赛复赛真题

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2013高中物理竞赛复赛真题(一)
2013年第30届全国中学生物理竞赛复赛试题及参考答案

第30届全国中学生物理竞赛复赛考试试题解答与评分标准

一、（15分）一半径为R、内侧光滑的半球面固定在地面上，开口水平且朝上. 一小滑块在半球面内侧最高点处获得沿球面的水平速度，其大小为v0(v00). 求滑块在整个运动过程中可能达到的最大速率. 重力加速度大小为g.

参考解答：

以滑块和地球为系统，它在整个运动过程中机械能守恒. 滑块沿半球面内侧运动时，可将其速度v分解成纬线切向 (水平方向)分量v及经线切向分量v. 设滑块质量为m，在某中间状态时，滑块位于半球面内侧P处，P和球心O的连线与水平方向的夹角为. 由机械能守恒得

121212mv0mgRsinmvmv (1) 222

这里已取球心O处为重力势能零点. 以过O的竖直线为轴. 球面对滑块的支持力通过该轴，力矩为零；重力相对于该轴的力矩也为零. 所以在整个运动过程中，滑块相对于轴的角动量守恒，故

mv0RmvRcos.

(2)

由 (1) 式，最大速率应与的最大值相对应

vmaxv(max). 而由 (2) 式，q不可能达到π

(3)

2. 由(1)和(2)式，q的最大值应与v0相对应，即

v(max)0. (4) [

(4)式也可用下述方法得到：由 (1)、(2) 式得

2gRsinv0tanv0. 若sin0，由上式得

sin2gR

. 22

cosv0

实际上，sin=0也满足上式。由上式可知由(3)式有

v(max)2gRsinmaxv0tanmax0.

sinmax2gR

. 22

cosmaxv0

(4’)

]

将v(max)0 代入式(1)，并与式(2)联立，得

2v0sin2max2gRsinmax1sin2max0.

(5)

以sinmax为未知量，方程(5)的一个根是sinq

=0，即q=0，这表示初态，其速率为最小值，不

是所求的解. 于是sinmax0. 约去sinmax，方程(5)变为其解为

2gRsin2maxv0sinmax2gR0.

(6)

sinmax

2v01.

4gR

(7)

注意到本题中sin0，方程(6)的另一解不合题意，舍去. 将(7)式代入(1)式得，当max时，

考虑到(4)式有

评分标准：本题15分. (1)式3分， (2) 式3分，(3) 式1分，(4) 式3分， (5) 式1分，(6) 式1分，(7) 式1分， (9) 式2分.

vmax

v

12v0, 2

(8)

(9)

二、（20分）一长为2l的轻质刚性细杆位于水平的光滑桌面上，杆的两端分别固定一质量为m的小物块D和一质量为m（为常数）的小物块B，杆可绕通过小物块B所在端的竖直固定转轴无摩擦地转动. 一质量为m的小环C套在细杆上（C与杆密接），可沿杆滑动，环C与杆之间的摩擦可忽略. 一轻质弹簧原长为l，劲度系数为k，两端分别与小环C和物块B相连. 一质量为m的小滑块A在桌面上以垂直于杆的速度飞向物块D，并与之发生完全弹性正碰，碰撞时间极短. 碰撞时滑块C恰好静止在距轴为r（r>l）处.

1. 若碰前滑块A的速度为v0，求碰撞过程中轴受到的作用力的冲量；

2. 若碰后物块D、C和杆刚好做匀速转动，求碰前滑块A的速度v0应满足的条件.

参考解答：

1. 由于碰撞时间t很小，弹簧来不及伸缩碰撞已结束. 设碰后A、C、D的速度分别为vA、vC、vD，显然有

vD

2lvCr.

(1)

以A、B、C、D为系统，在碰撞过程中，系统相对于轴不受外力矩作用，其相对于轴的角动量守恒

mvD2lmvCrmvA2lmv02l.

(2)

由于轴对系统的作用力不做功，系统内仅有弹力起作用，所以系统机械能守恒. 又由于碰撞时间t很小，弹簧来不及伸缩碰撞已结束，所以不必考虑弹性势能的变化. 故

由 (1)、(2)、(3) 式解得

4lr8l2r2

vC22v0,vD22v0,vA22v0 (4)

8lr8lr8lr

12121212

mvDmvCmvAmv0. 2222

(3)

[代替 (3) 式，可利用弹性碰撞特点

同样可解出(4). ]

设碰撞过程中D对A的作用力为F1，对A用动量定理有

v0vDvA.

(3’)

4l2r2

F1tmvAmv0222mv0,

8lr

(5)

方向与v0方向相反. 于是，A对D的作用力为F1的冲量为

4l2r2

F1t222mv0 (6)

8lr

方向与v0方向相同.

以B、C、D为系统，设其质心离转轴的距离为x，则

质心在碰后瞬间的速度为

x

mrm2l2lr.【2013高中物理竞赛复赛真题】



(2)m2

(7)

v

vC4l(2lr)xv0. 22r(2)(8lr)

(8)

轴与杆的作用时间也为t，设轴对杆的作用力为F2，由质心运动定理有由此得

F2t

r(2lr)

2mv0. 8l2r2

F2tF1t2mv

4l(2lr)

mv0. 22

8lr

(9)

(10)

方向与v0方向相同. 因而，轴受到杆的作用力的冲量为

F2t

r(2lr)

2mv0, 22

8lr

(11)

方向与v0方向相反. 注意：因弹簧处在拉伸状态，碰前轴已受到沿杆方向的作用力；在碰撞过程中还有与向心力有关的力作用于轴. 但有限大小的力在无限小的碰撞时间内的冲量趋于零，已忽略.

[代替 (7)-(9) 式，可利用对于系统的动量定理

F2tF1tmvCmvD. ]

[也可由对质心的角动量定理代替 (7)-(9) 式. ]

2. 值得注意的是，(1)、(2)、(3) 式是当碰撞时间极短、以至于弹簧来不及伸缩的条件下才成立的. 如果弹簧的弹力恰好提供滑块C以速度vC

4lr

v0绕过B的轴做匀速圆周运动的向心力，即

8lr2

2vC16l2r2

krm222mv0

(12) r(8lr)【2013高中物理竞赛复赛真题】

则弹簧总保持其长度不变，(1)、(2)、(3) 式是成立的. 由(12)式得碰前滑块A的速度v0应满足的条件

v

0 (13)

可见，为了使碰撞后系统能保持匀速转动，碰前滑块A的速度大小v0应满足(13)式.

评分标准：本题20分.

第1问16分，(1)式1分， (2) 式2分，(3) 式2分，(4) 式2分， (5) 式2分，(6) 式1分，(7) 式1分，(8) 式1分，(9) 式2分，(10) 式1分，(11) 式1分；第2问4分，(12) 式2分，(13) 式2分.

三、（25分）一质量为m、长为L的匀质细杆，可绕过其一端的光滑水平轴O在竖直平面内自由转动. 杆在水平状态由静止开始下摆， 1. 令

表示细杆质量线密度. 当杆以角速度绕过其一端的光滑水平轴O在竖直平面内转动L

时，其转动动能可表示为

EkkL

式中，k为待定的没有单位的纯常数. 已知在同一单位制下，两物理量当且仅当其数值和单位都相等时才相等. 由此求出、和的值.

2. 已知系统的动能等于系统的质量全部集中在质心时随质心一起运动的动能和系统在质心系（随质心平动的参考系）中的动能之和，求常数k的值.

3. 试求当杆摆至与水平方向成角时在杆上距O点为r处的横截面两侧部分的相互作用力. 重力加速度大小为g.

提示：如果X(t)是t的函数，而Y(X(t))是X(t)的函数，则Y(X(t))对t的导数为

dY(X(t))dYdX



dtdXdt

例如，函数cos(t)对自变量t的导数为

dcos(t)dcosd dtddt

参考解答：

1. 当杆以角速度绕过其一端的光滑水平轴O在竖直平面内转动时，其动能是独立变量、和

L的函数，按题意可表示为

EkkL (1)

式中，k为待定常数（单位为1）. 令长度、质量和时间的单位分别为[L]、[M]和[T]（它们可视为相互独立的基本单位），则、、L和Ek的单位分别为

[][M][L]1,

[][T]1,[L][L],

[Ek][M][L]2[T]2

(2)

在一般情形下，若[q]表示物理量q的单位，则物理量q可写为

q(q)[q] (3) 式中，(q)表示物理量q在取单位[q]时的数值. 这样，(1) 式可写为

(Ek)[Ek]k()()(L)[][][L] (4) 在由(2)表示的同一单位制下，上式即

2013高中物理竞赛复赛真题(二)
2013年第30届全国中学生物理竞赛复赛试题及参考答案

第30届全国中学生物理竞赛复赛考试试题

一、（15分）一半径为R、内侧光滑的半球面固定在地面上，开口水平且朝上. 一小滑块在半球面内侧最高点处获得沿球面的水平速度，其大小为v0(v00). 求滑块在整个运动过程中可能达到的最大速率. 重力加速度大小

为g.

二、（20分）一长为2l的轻质刚性细杆位于水平的光滑桌面上，杆的两端

分别固定一质量为m的小物块D和一质量为m（为常数）的小物块B，杆可绕通过小物块B所在端的竖直固定转轴无摩擦地转动. 一质量为m的小环C套在细杆上（C与杆密接），可沿杆滑动，环C与杆之间的摩擦可忽略. 一轻质弹簧原长为l，劲度系数为k，两端分别与小环C和物块B相连. 一质量为m的小滑块A在桌面上以垂直于杆的速度飞向物块D，并与之发生完全弹性正碰，碰撞时间极短. 碰撞时滑块C恰好静止在距轴为r（r>l）处. 1. 若碰前滑块A的速度为v0，求碰撞过程中轴受到的作用力的冲量；

2. 若碰后物块D、C和杆刚好做匀速转动，求碰前滑块A的速度v0应满足的条件.

三、（25分）一质量为m、长为L的匀质细杆，可绕过其一端的光滑水平轴O在竖直平面内自由转动. 杆在水平状态由静止开始下摆， 1. 令

表示细杆质量线密度. 当杆以角速度绕过其一端的光滑水平轴O在竖直平面内转动L

时，其转动动能可表示为

EkkL

式中，k为待定的没有单位的纯常数. 已知在同一单位制下，两物理量当且仅当其数值和单位都相等时才相等. 由此求出、和的值.

2. 已知系统的动能等于系统的质量全部集中在质心时随质心一起运动的动能和系统在质心系（随质心平动的参考系）中的动能之和，求常数k的值.

3. 试求当杆摆至与水平方向成角时在杆上距O点为r处的横截面两侧部分的相互作用力. 重力加速度大小为g.

提示：如果X(t)是t的函数，而Y(X(t))是X(t)的函数，则Y(X(t))对t的导数为

dY(X(t))dYdX



dtdXdt

例如，函数cos(t)对自变量t的导数为

dcos(t)dcosd dtddt

四、（20分）图中所示的静电机由一个半径为R、与环境绝缘的开口（朝上）金属球壳形的容器和一个带电液滴产生器G组成. 质量为m、带电量为q

的球形

液滴从G缓慢地自由掉下（所谓缓慢，意指在G和容器口之间总是只有一滴液滴）. 液滴开始下落时相对于地面的高度为h. 设液滴很小，容器足够大，容器在达到最高电势之前进入容器的液体尚未充满容器. 忽略G的电荷对正在下落的液滴的影响.重力加速度大小为g. 若容器初始电势为零，求容器可达到的最高电势Vmax.

五、（25分）平行板电容器两极板分别位于z

的平面2

内，电容器起初未被充电. 整个装置处于均匀磁场中，磁感应强度大小为B，方向沿x轴负方向，如图所示.

1. 在电容器参考系S中只存在磁场；而在以沿y轴正方向的恒定速度(0,v,0)（这里(0,v,0)表示为沿x、y、z轴正方向的速度分量分别为0、v、0，以下类似）相对于电容器运动的

,Ey,Ez)又有磁场(Bx,By,Bz). 试在非相对论情形下，从伽利略速度参考系S中，可能既有电场(Ex

,Ey,Ez)和磁场(Bx,By,Bz)的表达式. 已知电荷量和作用在物体上变换，求出在参考系S中电场(Ex的合力在伽利略变换下不变.

2. 现在让介电常数为的电中性液体（绝缘体）在平行板电容器两极板之间匀速流动，流速大小为

v，方向沿y轴正方向. 在相对液体静止的参考系（即相对于电容器运动的参考系）S中，由于液

,Ey,Ez)中，其正负电荷会因电场力作用而发生相对移动（即所谓极化体处在第1问所述的电场(Ex

,Ey,Ez)，而是效应），使得液体中出现附加的静电感应电场，因而液体中总电场强度不再是(Ex

0

(E,E,E)，这里0是真空的介电常数. 这将导致在电容器参考系S中电场不再为零. 试求电容xyz

器参考系S中电场的强度以及电容器上、下极板之间的电势差. （结果用0、、v、B或（和）d表出. ）

六、（15分）温度开关用厚度均为0.20 mm的钢片和青铜片作感温元件；在温度为20C时，将它们紧贴，两端焊接在一起，成为等长的平直双金属片. 若钢和青铜的线膨胀系数分别为1.010/度和

5

2.010/度. 当温度升高到120C时，双金属片将自动弯成圆弧

5

形，如图所示. 试求双金属片弯曲的曲率半径. (忽略加热时金属片厚度的变化. )

七、（20分）一斜劈形透明介质劈尖，尖角为，高为h. 今以尖角顶点为坐标原点，建立坐标系如图(a)所示；劈尖斜面实际上是由一系列微小台阶组成的，在图(a)中看来，每一个小台阶的前侧面与xz平面平行，上表面与yz平面平行. 劈尖介质的折射率n随x而变化，n(x)1bx，其中常数b0. 一束波长为的单色平行光沿x轴正方向照射劈尖；劈尖后放置一薄凸透镜，在劈尖与薄凸

透镜之间放一档板，在档板上刻有一系列与z方向平行、沿y方向排列的透光狭缝，如图(b)所示

入射光的波面（即与平行入射光线垂直的平面）、劈尖底面、档板平面都与x轴垂直，透镜主光轴为x轴. 要求通过各狭缝的透射光彼此在透镜焦点处得到加强而形成亮纹. 已知第一条狭缝位于

y=0处；物和像之间各光线的光程相等.

1. 求其余各狭缝的y坐标；

2. 试说明各狭缝彼此等距排列能否仍然满足上述要求.

图(a) 图(b)

八、（20分）光子被电子散射时，如果初态电子具有足够的动能，以至于在散射过程中有能量从电子转移到光子，则该散射被称为逆康普顿散射. 当低能光子与高能电子发生对头碰撞时，就会出现逆康普顿散射. 已知电子静止质量为me，真空中的光速为 c. 若能量为Ee的电子与能量为E的光子相向对碰，

1. 求散射后光子的能量；

2. 求逆康普顿散射能够发生的条件；

´109 eV，求散射后光子的能量. 已知3. 如果入射光子能量为2.00 eV，电子能量为 1.001

me=0.511´106 eV/c2. 计算中有必要时可利用近似：如果x

1»1-x. 2

第30届全国中学生物理竞赛复赛考试试题解答与评分标准

一、（15分）一半径为R、内侧光滑的半球面固定在地面上，开口水平且朝上. 一小滑块在半球面内侧最高点处获得沿球面的水平速度，其大小为v0(v00). 求滑块在整个运动过程中可能达到的最大速率. 重力加速度大小为g. 参考解答：

111222mv0mgRsinmvmv (1) 222

mv0RmvRcos.

(2)

由 (1) 式，最大速率应与的最大值相对应

vmaxv(max). 而由 (2) 式，q不可能达到π

(3)

2. 由(1)和(2)式，q的最大值应与v0相对应，即

v(max)0. (4) [

(4)式也可用下述方法得到：由 (1)、(2) 式得

2gRsinv0tan2v0.

若sin0，由上式得

sin2gR

. 22

cosv0

实际上，sin=0也满足上式。由上式可知由(3)式有

v(max)2gRsinmaxv0tan]

将v(max)0 代入式(1)，并与式(2)联立，得

sinmax2gR

. 2

cos2maxv0

max0.

(4’)

2v0sin2max2gRsinmax1sin2max0.

(5)

以sinmax为未知量，方程(5)的一个根是sinq

=0，即q=0，这表示初态，其速率为最小值，不

是所求的解. 于是sinmax0. 约去sinmax，方程(5)变为其解为

2gRsin2maxv0sinmax2gR0.

(6)

sinmax

2v1.

4gR

(7)

注意到本题中sin0，方程(6)的另一解不合题意，舍去. 将(7)式代入(1)式得，当max时，

考虑到(4)式有

评分标准：本题15分. (1)式3分， (2) 式3分，(3) 式1分，(4) 式3分， (5) 式1分，(6) 式1分，(7) 式1分， (9) 式2分.

vmax

v

12v0, 2

(8)

(9)

2013高中物理竞赛复赛真题(三)
2013年第30届物理竞赛复赛试卷及答案

第30届全国中学生物理竞赛复赛考试试题

1. 若碰前滑块A的速度为v0，求碰撞过程中轴受到的作用力的冲量；

2. 若碰后物块D、C和杆刚好做匀速转动，求碰前滑块A的速度v0应满足的条件.

三、（25分）一质量为m、长为L的匀质细杆，可绕过其一端的光滑水平轴O在竖直平面内自由转动. 杆在水平状态由静止开始下摆， 1. 令

表示细杆质量线密度. 当杆以角速度绕过其一端的光滑水平轴O在竖直平面内转动L

时，其转动动能可表示为

EkkL

式中，k为待定的没有单位的纯常数. 已知在同一单位制下，两物理量当且仅当其数值和单位都相等时才相等. 由此求出、和的值.

2. 已知系统的动能等于系统的质量全部集中在质心时随质心一起运动的动能和系统在质心系（随质心平动的参考系）中的动能之和，求常数k的值.

3. 试求当杆摆至与水平方向成角时在杆上距O点为r处的横截面两侧部分的相互作用力. 重力加速度大小为g.

提示：如果X(t)是t的函数，而Y(X(t))是X(t)的函数，则Y(X(t))对t的导数为

dY(X(t))dYdX



dtdXdt

例如，函数cos(t)对自变量t的导数为

dcos(t)dcosd dtddt

四、（20分）图中所示的静电机由一个半径为R、与环境绝缘的开口（朝上）金属球壳形的容器和一个带电液滴产生器G组成. 质量为m、带电量为

q的球形液滴从G缓慢地自由掉下（所谓缓慢，意指在G和容器口之间总

是只有一滴液滴）. 液滴开始下落时相对于地面的高度为h. 设液滴很小，容器足够大，容器在达到最高电势之前进入容器的液体尚未充满容器. 忽略G的电荷对正在下落的液滴的影响.重力加速度大小为g. 若容器初始电势为零，求容器可达到的最高电势Vmax.

五、（25分）平行板电容器两极板分别位于z

的平面2

内，电容器起初未被充电. 整个装置处于均匀磁场中，磁感应强度大小为B，方向沿x轴负方向，如图所示.

,Ey,Ez)又有磁场(Bx,By,Bz). 试在非相对论情形下，从伽利略速度参考系S中，可能既有电场(Ex

,Ey,Ez)和磁场(Bx,By,Bz)的表达式. 已知电荷量和作用在物体上变换，求出在参考系S中电场(Ex的合力在伽利略变换下不变.

2. 现在让介电常数为的电中性液体（绝缘体）在平行板电容器两极板之间匀速流动，流速大小为

v，方向沿y轴正方向. 在相对液体静止的参考系（即相对于电容器运动的参考系）S中，由于液

,Ey,Ez)中，其正负电荷会因电场力作用而发生相对移动（即所谓极化体处在第1问所述的电场(Ex

,Ey,Ez)，而是效应），使得液体中出现附加的静电感应电场，因而液体中总电场强度不再是(Ex

0

,Ey,Ez)，这里0是真空的介电常数. 这将导致在电容器参考系S中电场不再为零. 试求电容(Ex



器参考系S中电场的强度以及电容器上、下极板之间的电势差. （结果用0、、v、B或（和）d表出. ）

5

2.010/度. 当温度升高到120C时，双金属片将自动弯成圆弧

5

形，如图所示. 试求双金属片弯曲的曲率半径. (忽略加热时金属片厚度的变化. )

透镜之间放一档板，在档板上刻有一系列与z方向平行、沿y方向排列的透光狭缝，如图(b)所示. 入射光的波面（即与平行入射光线垂直的平面）、劈尖底面、档板平面都与x轴垂直，透镜主光轴为x轴. 要求通过各狭缝的透射光彼此在透镜焦点处得到加强而形成亮纹. 已知第一条狭缝位于

y=0处；物和像之间各光线的光程相等.

1. 求其余各狭缝的y坐标；

2. 试说明各狭缝彼此等距排列能否仍然满足上述要求.

图(a) 图(b)

八、（20分）光子被电子散射时，如果初态电子具有足够的动能，以至于在散射过程中有能量从电子转移到光子，则该散射被称为逆康普顿散射. 当低能光子与高能电子发生对头碰撞时，就会出现逆康普顿散射. 已知电子静止质量为me，真空中的光速为 c. 若能量为Ee的电子与能量为E的光子相向对碰，百度传课：物理竞赛&自主招生与奥赛全程对接物理视频教程。

1. 求散射后光子的能量；

2. 求逆康普顿散射能够发生的条件；

´109 eV，求散射后光子的能量. 已知3. 如果入射光子能量为2.00 eV，电子能量为 1.00 m6e=0.511´10 eV/c2. 计算中有必要时可利用近似：如果x

1-1

2x. »

第30届全国中学生物理竞赛复赛考试试题解答与评分标准

111222mv0mgRsinmvmv (1) 222

mv0RmvRcos.

(2)

由 (1) 式，最大速率应与的最大值相对应

vmaxv(max). 而由 (2) 式，q不可能达到π

(3)

2. 由(1)和(2)式，q的最大值应与v0相对应，即

v(max)0. (4) [

(4)式也可用下述方法得到：由 (1)、(2) 式得

2gRsinv0tan2v0.

若sin0，由上式得

sin2gR

. 2

cos2v0

实际上，sin=0也满足上式。由上式可知由(3)式有

v(max)2gRsinmaxv0tan2max0.

sinmax2gR

. 2

cos2maxv0

(4’)

]

将v(max)0 代入式(1)，并与式(2)联立，得

2v0sin2max2gRsinmax1sin2max0.

(5)

以sinmax为未知量，方程(5)的一个根是sinq

=0，即q=0，这表示初态，其速率为最小值，不

是所求的解. 于是sinmax0. 约去sinmax，方程(5)变为其解为

2gRsin2maxv0sinmax2gR0.

(6)

2013高中物理竞赛复赛真题(四)
第30届2013全国中学生物理竞赛复赛试题及解答word解析版

第30届全国中学生物理竞赛复赛试题解答与评分标准

【参考解答】以滑块和地球为系统，它在整个运动过程中机械能守恒. 滑块沿半球面内侧运动时，可将其速度v分解成纬线切向 (水平方向)分量v及经线切向分量v. 设滑块质量为m，在

某中间状态时，滑块位于半球面内侧P处，P和球心O的连线与水平方向的夹角为

111222

. 由机械能守恒得：mv0mgRsinmvmv (1)

222

mv0RmvRcos.

(2)

由 (1) 式，最大速率应与的最大值相对应 vmaxv(max). (3) 而由 (2) 式，q不可能达到π【2013高中物理竞赛复赛真题】

2. 由(1)和(2)式，q的最大值应与v0相对应，即 v(max)0. (4)

(4)式也可用下述方法得到：由 (1)、(2) 式得 2gRsinv0tan2v0.

若sin0，由上式得

sin2gR

. 22

cosv0

实际上，sin=0也满足上式。由上式可知

sinmax2gR

. 2

cos2maxv0

(4’)

由(3)式有 v(max)2gRsinmaxv0tan2max0.

222

将v(max)0 代入式(1)，并与式(2)联立，得v0sinmax2gRsinmax1sinmax0. (5)



以sinmax为未知量，方程(5)的一个根是sinq

=0，即q=0，这表示初态，其速率为最小值，不是所求

maxv0sinmax2gR0. (6)

的解. 于是sinmax0. 约去sinmax，方程(5)变为2gRsin其解为

sinmax

2v01. (7)

4gR

注意到本题中sin0，方程(6)的另一解不合题意，舍去. 将(7)式代入(1)式得，当max时，

v

12v0, 2

(8)

考虑到(4)式有

vmax

(9)

【评分标准】本题15分. (1)式3分， (2) 式3分，(3) 式1分，(4) 式3分， (5) 式1分，(6) 式1分，(7) 式1分， (9) 式2分.

【参考解答】1. 由于碰撞时间t很小，弹簧来不及伸缩碰撞已结束. 设碰后A、C、D的速度分别为vA、vC、vD，显然有

vD

2lvC

r. (1)

以A、B、C、D为系统，在碰撞过程中，系统相对于轴不受外力矩作用，其相对于轴的角动量守恒

mvD2lmvCrmvA2lmv02l.

(2)

由于轴对系统的作用力不做功，系统内仅有弹力起作用，所以系统机械能守恒. 又由于碰撞时间t很小，

弹簧来不及伸缩碰撞已结束，所以不必考虑弹性势能的变化. 故

12121212mvDmvCmvAmv02222

(3)

4lr8l2r2

由 (1)、(2)、(3) 式解得 vC22v0,vD22v0,vA22v0 (4)

8lr8lr8lr

【代替 (3) 式，可利用弹性碰撞特点

v0vDvA.

(3’)

同样可解出(4). 】设碰撞过程中D对A的作用力为F1，对A用动量定理有

4l2r2

F1tmvAmv0222mv0,

8lr

(5)

4l2r2

方向与v0方向相反. 于是，A对D的作用力为F1的冲量为F1t222mv0 (6)

8lr

方向与v0方向相同.

以B、C、D为系统，设其质心离转轴的距离为x，则 xmrm2l2lr. (7)

(2)m24l(2lr)质心在碰后瞬间的速度为 vvCxv0. (8)

r(2)(8l2r2)

轴与杆的作用时间也为t，设轴对杆的作用力为F2，由质心运动定理有

由此得 F2t

F2tF1t2mv

r(2lr)

2mv0. 22

8lr

(10)

4l(2lr)

mv0. 22

8lr

(9)

方向与v0方向相同. 因而，轴受到杆的作用力的冲量为

F2t

r(2lr)

2mv0, (11) 22

8lr

方向与v0方向相反. 注意：因弹簧处在拉伸状态，碰前轴已受到沿杆方向的作用力；在碰撞过程中还有与向心力有关的力作用于轴. 但有限大小的力在无限小的碰撞时间内的冲量趋于零，已忽略. 【代替 (7)-(9) 式，可利用对于系统的动量定理F2tF1tmvCmvD. 】【也可由对质心的角动量定理代替 (7)-(9) 式. 】

2. 值得注意的是，(1)、(2)、(3) 式是当碰撞时间极短、以至于弹簧来不及伸缩的条件下才成立的. 如果弹簧的弹力恰好提供滑块C以速度vC

4lr

v绕过B的轴做匀速圆周运动的向心力，即 220

8lr

2vC16l2r2

krm222mv0

(12) r(8lr)

则弹簧总保持其长度不变，(1)、(2)、(3) 式是成立的. 由(12)式得碰前滑块A的速度v0应满足的条件

v

0 (13)

可见，为了使碰撞后系统能保持匀速转动，碰前滑块A的速度大小v0应满足(13)式. 【评分标准】本题20分.

【参考解答】

1. 当杆以角速度绕过其一端的光滑水平轴O在竖直平面内转动时，其动能是独立变量、和L的函数，按题意可表示为 Ek

kL (1)

式中，k为待定常数（单位为1）. 令长度、质量和时间的单位分别为[L]、[M]和[T]（它们可视为相互独立的基本单位），则、、L和Ek的单位分别为

[][M][L]1,

[][T]1,[L][L],

[Ek][M][L]2[T]2

(2)

在一般情形下，若[q]表示物理量q的单位，则物理量q可写为 q(q)[q] (3) 式中，(q)表示物理量q在取单位[q]时的数值. 这样，(1) 式可写为

(Ek)[Ek]k()()(L)[][][L] (4) 在由(2)表示的同一单位制下，上式即



(Ek)k()()(L) (5)

[Ek][]



[][L] (6)

2

将 (2)中第四式代入 (6) 式得 [M][L][T]

[M][L][T] (7)

(2)式并未规定基本单位[L]、[M]和[T]的绝对大小，因而(7)式对于任意大小的[L]、[M]和[T]均成立，于是 1,

2,3 (8)

所以 Ek2. 由题意，杆的动能为

k2L3 (9)

EkEk,cEk,r

(10)

其中， Ek,c

121Lmvc(L) (11) 222

注意到，杆在质心系中的运动可视为两根长度为

的杆过其公共端（即质心）的光滑水平轴在铅直平面2

内转动，因而，杆在质心系中的动能Ek,r为Ek,r

LL

2Ek(,,)2k2 (12)

22

将(9)、 (11)、 (12)式代入(10)式得

由此解得于是

k

1LL

k2L3L2k2 (13)

222

(14) 6

Ek=

lw2L3. (15) 6

L3. 以细杆与地球为系统，下摆过程中机械能守恒 Ekmgsin (16) 2由(15)、(16)式得

以在杆上距O点为r处的横截面外侧长为Lr的那一段为研究对象，该段质量为Lr，其质心速度为

LrLr

 vc. (18) r22

设另一段对该段的切向力为T(以增大的方向为正方向)，法向(即与截面相垂直的方向)力为N(以指向O点方向为正向)，由质心运动定理得

TLrgcosLrat (19) NLrgsinLran (20)

LrdLrdd3Lrgcosdvc

 (21) dt2dt2ddt4L

式中，at为质心的切向加速度的大小 at而an为质心的法向加速度的大小 an2由(19)、(20)、(21)、(22)式解得

T

Lr3Lrgsin

. (22) 22L

Lr3rL

4L2

mgcos (23)

【评分标准】本题25分.

N

Lr5L3r

2L2

mgsin (24)

第1问5分， (2) 式1分， (6) 式2分，(7) 式1分，(8) 式1分；

第2问7分， (10) 式1分，(11) 式2分，(12) 式2分， (14) 式2分；不依赖第1问的结果，用其他方法正确得出此问结果的，同样给分；

第3问13分，(16) 式1分，(17) 式1分，(18) 式1分，(19) 式2分，(20) 式2分，(21) 式2分，(22) 式2分，(23) 式1分，(24) 式1分；不依赖第1、2问的结果，用其他方法正确得出此问结果的，同样给分.

【参考解答】

设在某一时刻球壳形容器的电量为Q. 以液滴和容器为体系，考虑从一滴液滴从带电液滴产生器 G出口自由下落到容器口的过程. 根据能量守恒有

mghk

Qq1Qq

. mv22mgRk

hR2R

(1)

式中，v为液滴在容器口的速率，k是静电力常量. 由此得液滴的动能为

1Qq(h2R)mv2mg(h2R)k. 2(hR)R

(2)

从上式可以看出，随着容器电量Q的增加，落下的液滴在容器口的速率v不断变小；当液滴在容器口的速率为零时，不能进入容器，容器的电量停止增加，容器达到最高电势. 设容器的最大电量为Qmax，则有由此得

容器的最高电势为Vmaxk由(4) 和 (5)式得

mg(h2R)k

Qmaxq(h2R)

0.

(hR)R

(3)

(4)

Qmax

mg(hR)R

Qmax

(5) R

Vmax

mg(hR)

(6)

【评分标准】本题20分. (1)式6分， (2) 式2分，(3) 式4分，(4) 式2分， (5) 式3分，(6) 式3分.

【参考解答】

1. 一个带电量为q的点电荷在电容器参考系S中的速度为(ux,uy,uz)，在运动的参考系S中的速度为

,uS中只存在磁场(Bx,By,Bz)(B,0,0)，因此这个点电荷在参考系S中所受磁场的作(uxy,uz). 在参考系用力为

Fx0,FyquzB, FzquyB

(1)

,Ey,Ez)又有磁场(Bx,By,Bz)，因此点电荷q在S参考系中所受电场和磁在参考系S中可能既有电场(Ex场的作用力的合力为

uFxq(ExyBzuzBy),

uxBzuzBx), Fyq(Ey

ByuFzq(EzuxyBx)

(2)

两参考系中电荷、合力和速度的变换关系为

2013高中物理竞赛复赛真题(五)
第30届全国中学生物理竞赛复赛试题及答案(2013)

第30届全国中学生物理竞赛复赛考试试题解答与评分标准

参考解答：

以滑块和地球为系统，它在整个运动过程中机械能守恒. 滑块沿半球面内侧运动时，可将其速度v分解成纬线切向 (水平方向)分量v及经线切向分量v.

设滑块质量为m，在某中间状态时，滑块位于半球面内侧P处，P和球心O的连线与水平方向的夹角为. 由机械能守恒得 (1)

111222

mv0mgRsinvmvm 222

mv0RmvRcos.

(2)

由 (1) 式，最大速率应与的最大值相对应

vmaxv(max)

而由 (2) 式，q不可能达到π

(3)

2. 由(1)和(2)式，q的最大值应与v0相对应，即

v(max)0. [

(4)式也可用下述方法得到：由 (1)、(2) 式得

2gRsinv0tan2v0.

若sin0，由上式得

实际上，sin=0也满足上式。由上式可知

sin2gR

. 22

cosv0

sinmax2gR

. 22

cosmaxv0

由(3)式有

22v(max)2gRsinmaxv0tan2max0.

(4’)

]

将v(max)0 代入式(1)，并与式(2)联立，得

v0sin2max2gRsinmax1sin2max0.

(5)

以sinmax为未知量，方程(5)的一个根是sinq

=0，即q=0，这表示初态，其速率为最小值，

不是所求的解. 于是sinmax0. 约去sinmax，方程(5)变为 2gRsin22

maxv0sinmax2gR0.

其解为

sinv20max

4gR1.



注意到本题中sin0，方程(6)的另一解不合题意，舍去. 将(7)式代入(1)式得，当max时，

1

v202

, 考虑到(4)式有

vmax

评分标准：本题15分. (1)式3分， (2) 式3分，(3) 式1分，(4) 式3分， (5) 式1分，(6) 式1分，(7) 式1分， (9) 式2分.

2. 若碰后物块D、C和杆刚好做匀速转动，求碰前滑块A的速度v0应满足的条件.

(6)

(7)

(8)

(9)

参考解答：

1. 由于碰撞时间t很小，弹簧来不及伸缩碰撞已结束. 设碰后A、C、D的速度分别为vA、vC

、vD，显然有

vD

2lvC

r. (1)

以A、B、C、D为系统，在碰撞过程中，系统相对于轴不受外力矩作用，其相对于轴的角动量守恒

mvD2lmvCrmvA2lmv02l.

(2)

由于轴对系统的作用力不做功，系统内仅有弹力起作用，所以系统机械能守恒. 又由于碰撞时间t很小，弹簧来不及伸缩碰撞已结束，所以不必考虑弹性势能的变化. 故由 (4)

[代替 (3) 式，可利用弹性碰撞特点 (3’)

同样可解出(4). ]

设碰撞过程中D对A的作用力为F1，对A用动量定理有

v0vDvA.

12121212

mvDmvCmvAmv0. 2222

(1)、(2)、(3)

(3)

4lr8l2r2

式解得vC22v0,vD22v0,vA22v0

8lr8lr8lr

4l2r2

F1tmvAmv0222mv0,

8lr

(5)

方向与v0方向相反. 于是，A对D的作用力为F1的冲量为

4l2r2

F1t222mv0

8lr

(6)

方向与v0方向相同.

以B、C、D为系统，设其质心离转轴的距离为x，则

x

mrm2l2lr.



(2)m2

(7)

4l(2lr)质心在碰后瞬间的速度为 vvCxv0

r(2)(8l2r2)

(8)

轴与杆的作用时间也为t，设轴对杆的作用力为F2，由质心运动定理有

由此得

F2tF1t2mv

4l(2lr)

mv0. 22

8lr

(9) (10)

F2t

r(2lr)

2mv0. 22

8lr

r(2lr)

方向与v0方向相同. 因而，轴受到杆的作用力的冲量为F2t222mv0,

8lr(11)

[代替 (7)-(9) 式，可利用对于系统的动量定理F2tF1tmvCmvD. ] [也可由对质心的角动量定理代替 (7)-(9) 式. ]

2. 值得注意的是，(1)、(2)、(3) 式是当碰撞时间极短、以至于弹簧来不及伸缩的条件下才成立的. 如果弹簧的弹力恰好提供滑块C以速度vC即

2vC16l2r2

krm222mv0

(12) r(8lr)

4lr

v0绕过B的轴做匀速圆周运动的向心力，

8l2r2

则弹簧总保持其长度不变，(1)、(2)、(3) 式是成立的. 由(12)式得碰前滑块A的速度v0应满足的条件

v0

(13)

可见，为了使碰撞后系统能保持匀速转动，碰前滑块A的速度大小v0应满足(13)式.

评分标准：本题20分.

三、（25分）一质量为m、长为L的匀质细杆，可绕过其一端的光滑水平轴O在竖直平面内自由转动. 杆在水平状态由静止开始下摆， 1. 令

表示细杆质量线密度. 当杆以角速度绕过其一端的光滑水平轴O在竖直平面L

内转动时，其转动动能可表示为 EkkL

式中，k为待定的没有单位的纯常数. 已知在同一单位制下，两物理量当且仅当其数值和单位都相等时才相等. 由此求出、和的值.

2. 已知系统的动能等于系统的质量全部集中在质心时随质心一起运动的动能和系统在质心系（随质心平动的参考系）中的动能之和，求常数k的值.

3. 试求当杆摆至与水平方向成角时在杆上距O点为r处的横截面两侧部分的相互作用力. 重力加速度大小为g.

提示：如果X(t)是t的函数，而Y(X(t))是X(t)的函数，则Y(X(t))对t的导数为

dY(X(t))dYdX



dtdXdt

例如，函数cos(t)对自变量t的导数为

参考解答：

1. 当杆以角速度绕过其一端的光滑水平轴O在竖直平面内转动时，其动能是独立变量、和(1)

式中，k为待定常数（单位为1）. 令长度、质量和时间的单位分别为[L]、[M]和[T]（它们可视为相互独立的基本单位），则、、L和Ek的单位分别为

[][M][L]1,

dcos(t)dcosd 

dtddt

L的函数，按题意可表示为

EkkL

[][T]1,[L][L],

[Ek][M][L]2[T]2

(2)

在一般情形下，若[q]表示物理量q的单位，则物理量q可写为

q(q)[q] (3)

式中，(q)表示物理量q在取单位[q]时的数值. 这样，(1) 式可写为

(Ek)[Ek]k()()(L)[][][L]

(4)

在由(2)表示的同一单位制下，上式即

(Ek)k()()(L) (5)

[Ek][][][L] (6)

将 (2)中第四式代入 (6) 式得

[M][L]2[T]2[M][L][T] (7)

[M]和[T]的绝对大小，[M]和[T](2)式并未规定基本单位[L]、因而(7)式对于任意大小的[L]、

均成立，于是

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